- 傳統的負載系數測量方法
- 使用精密分壓器測量
- 采用新的負載系數測量方法
考慮到在電阻精密領(lǐng)域，其負載效應所產(chǎn)生的電阻溫升一般都不大，因此在弱負載下只取一次項就足夠了，這個(gè)一次項就稱(chēng)為電阻的負載系數，通常用η表示，即電阻的單位耗散功率所產(chǎn)生的電阻溫升，其數學(xué)表達式為:
η=（t-t0）/P（1）
式中t—電阻在零負載時(shí)的溫度值；T0—P負載時(shí)的溫度值。
顯然，電阻在負載為P時(shí)所產(chǎn)生的溫升為t-t0,在只考慮溫度系數的一次項有
RP=R0（1+αηP）（2）
式中R0—電阻在零負載時(shí)的電阻值；
RP—P負載時(shí)的電阻值；
α—電阻溫度系數一次項。
通常電阻的負載效應和多種因素有關(guān)，其中主要有電阻材料秘承受的電流密度，電阻載面形狀，繞制情況，電阻的結構尺寸，骨架的結構尺寸和材料以及周?chē)橘|(zhì)的種類(lèi)（通常是空氣或變壓器油）和狀態(tài)。因此電阻負載系數的測量狀態(tài)應當和其工作狀態(tài)一致。
傳統的負載系數測量方法
按負載系數的定義式
（1）可分為直接測量溫升和間接測量溫升兩種方法，習慣上把直接法稱(chēng)為測溫法，間接法稱(chēng)為測阻法。
在弱負載狀態(tài)溫升不大，因此用測溫法的誤差太大，故一般不用測溫法。
測阻法式（2），當分別測出電阻在P負載下和零負載下的電阻值，即可按式（2）計算，即
η=（RP-R0）/αPR0（3）
但零負載下的電阻值是無(wú)法測量的，因此實(shí)際的負載系數是在P1和P1兩個(gè)負載下（相應的阻值為R1、R2）進(jìn)行的，于是由（2）式可得
η=（RP-R0）/α（P1R2-P2R1）（4）
通常的測量方法基于不等臂電橋測量法，按加負載的方不同又有直流加載法和交流加載法兩種。這里只僅介紹不等臂單橋說(shuō)明通常的測量方法的不足。
圖1不等臂單橋
如圖1所示，當改變Rx負載改變時(shí)組成電橋的其余三個(gè)橋臂的負載也隨之而改變，因此測量結果是四個(gè)橋臂的負載效應的總體結果。為了突出Rx的負載效應所占的比重，則在參數的選擇上就滿(mǎn)足條件Rx》Rd，Ra》Rx。一般的取值是Rx≥（10～100）Rd，Rx≤0.01Ra。這樣Rd和Ra的負載電阻只是Rx負載電阻的二分之一到百分之一，而Rc的電阻只是Rx電阻的百分之一到萬(wàn)分之一。盡管顯著(zhù)突出了Rx的負載效應，但其余電阻影響始終存在，這就是通常的測量方法不足之處了。
精密分壓器
在直流精密測量中，由名義值相同、結構尺寸相同和材料相同的N個(gè)電阻所組成的分壓器能準確地提供k/n的比例，其中k值在（1～n）之間選取。這種分壓器的特點(diǎn)是不但誤差可以自校，而且其誤差受環(huán)境變化的影響小，這是因為它們的電阻溫度系數、負載系數基本都一致的緣故。
在本文中用到的分壓器可以借用“電阻比例量具”，它是一般由10或11個(gè)名義值相同的電阻組成，每個(gè)電阻的實(shí)際值與其名義值之間的偏差小于0.01%，因此它提供的比例k/n的誤差最大值小于0.02%，在引進(jìn)修正值以后，能進(jìn)一步把誤差減小支1×（10-6～10-7）數量級，因此能滿(mǎn)足負載系數的測量要求。
在實(shí)際負載系數測量時(shí)，P1和P2相差在20倍左右即可，因此所用分壓器由3～5個(gè)電阻組成便夠了。當n=3時(shí)，允許的阻值變化為9倍；當n=5時(shí)，則為25倍。從現在有的電阻比例量具中任取3～5個(gè)電阻就組成了符合測量要求的精密分壓器。
新的負載系數測量方法
如圖2所示，圖中是本文提出的一種新的測量電阻負載系數的原理線(xiàn)路。它主要由直流恒流源、被測電阻Rx、精密分壓器、直流電位差計和7位半直流數字表（DVM）組成，其中分壓器1和Rx并連，其中分壓器1中的電阻1大于10Rx；分壓器2串連到電路中，其中分壓器中的電阻1小于0.1Rx。兩個(gè)分壓器各自由n個(gè)電阻組成?，F取n=4扼要說(shuō)明其工作原理。
圖2負載系數測量原理線(xiàn)路
令兩臺分壓器的比例都為n/n，使恒流源的輸出電流為I1=U1/R2（設DVM測得分壓器2上的電壓為U1）在Rx中流過(guò)的電流為I1’，則功率P1=（I1’）2•Rx，用電位差計測量分壓器的輸出電壓
A=I1’Rx（5）
式中A—為電位差計的讀數。
